Савченко · Глава 8. Электрический ток · § 8.2. Проводимость. Сопротивление. Источники ЭДС

Савченко, задача 8.2.1

Задача 8.2.1проводимость Друде
Условие

а. Определите удельную проводимость металла, если число электронов проводимости в единице объёма металла \(n_e\), время между последовательными соударениями электрона с ионами кристаллической решётки \(\tau\). Сразу после соударения любое направление скорости электрона равновероятно.

б. Оцените среднее время между последовательными соударениями электрона проводимости с ионами кристаллической решётки меди.

++ ++ ++ ++ ++ ++ e E удары об ионы стирают память, τ — релаксация
К задаче 8.2.1. Модель Друде: электрон разгоняется полем и сбивается с ионов.
▶Посмотреть решениеСкрыть решение
Решение
Идея Модель Друде: между двумя ударами об ионы решётки электрон разгоняется полем, а сам удар полностью «стирает память» о направлении. Средняя направленная скорость пропорциональна полю — отсюда закон Ома. Время \(\tau\) удобно считать временем релаксации в уравнении \(m\dot v=-mv/\tau+eE\), тогда двойка в среднем не появляется.

а. Проводимость. На электрон в металле действует сила \(eE\) (берём заряд электрона по модулю и следим за знаком в конце). Ускорение \(a=eE/m_e\). Сразу после столкновения с ионом любое направление скорости равновероятно, поэтому средняя направленная скорость равна нулю. За время \(\tau\) до следующего удара электрон набирает \[ \Delta v=\frac{eE}{m_e}\tau. \] Если \(\tau\) понимать как среднее время свободного пробега, а разгон считать линейным, среднее по времени между ударами было бы вдвое меньше. Однако в кинетическом уравнении Друде пишут силу трения \(-m_ev/\tau\), и стационар есть баланс \[ \frac{m_e v_{\text{др}}}{\tau}=eE\qquad\Longrightarrow\qquad v_{\text{др}}=\frac{eE\tau}{m_e}. \] Именно эта форма стоит в задачнике: \(\tau\) — время релаксации импульса, а не «половина пробега».

Плотность тока — заряд, проносимый в секунду через единицу площади: \[ j=en_e v_{\text{др}}=\frac{n_ee^2\tau}{m_e}\,E. \] По определению удельная проводимость есть коэффициент в законе Ома \(j=\lambda E\), поэтому \[ \lambda=\frac{n_ee^2\tau}{m_e}. \]

б. Оценка для меди. Табличная проводимость меди при комнатной температуре \(\lambda\approx6\cdot10^7\) См/м. На один атом меди приходится примерно один электрон проводимости, плотность атомов \(n\approx8{,}5\cdot10^{28}\) м\(^{-3}\). Подставляем \[ \tau=\frac{\lambda m_e}{n_ee^2} =\frac{6\cdot10^7\cdot9{,}1\cdot10^{-31}}{8{,}5\cdot10^{28}\cdot(1{,}6\cdot10^{-19})^2}. \] Сначала знаменатель: \(8{,}5\cdot10^{28}\cdot2{,}56\cdot10^{-38}=2{,}18\cdot10^{-9}\). Числитель \(5{,}46\cdot10^{-23}\). Итого \[ \tau\approx2{,}5\cdot10^{-14}\cdot10^{-1}\approx2{,}4\cdot10^{-14}\cdot10^{-1}=2{,}4\cdot10^{-15}\ \text{с}. \]

Проверка. Фермиевская скорость в меди \(v_F\sim1{,}6\cdot10^6\) м/с, пробег \(\ell=v_F\tau\sim2{,}4\) нм — это несколько постоянных решётки (\(a_{\mathrm{Cu}}\approx0{,}36\) нм). При комнатной температуре электроны рассеиваются на тепловых колебаниях ионов, так что пробег в несколько нанометров — как раз то, что нужно. Если бы мы оставили «школьную двойку» в \(v_{\text{др}}\), \(\tau\) выросло бы вдвое, а порядок остался бы тем же.
Ответа) \(\lambda=n_ee^2\tau/m_e\); б) \(\tau\approx2{,}4\cdot10^{-15}\) с.
Следующая задача 8.2.2 →