Савченко · Глава 13. Геометрическая оптика. Фотометрия. Квантовая природа света · § 13.5. Квантовая природа света

Савченко, задача 13.5.9

Задача 13.5.9гравитационная линза
Условие

Большие массы вещества во Вселенной могут фокусировать свет от удалённых объектов, образуя «гравитационную линзу». Оцените фокусное расстояние шаровой галактики радиуса \(R\approx20\,000\) пк и массы \(M\approx3\cdot10^{11}M_\odot\) (где \(M_\odot\) — масса Солнца), считая, что масса в галактике распределена равномерно.

M f ~ 10⁹ пк
К задаче 13.5.9. Гравитация слегка повышает \(n=1-2\Phi/c^2\); шар работает как очень слабая собирающая линза.
▶Посмотреть решениеСкрыть решение
Решение
Идея В слабом поле свет идёт так, будто пространство заполнено средой с \(n=1-2\Phi/c^2\). Однородный шар даёт почти постоянную добавку \(n-1\sim\gamma M/(Rc^2)\), и формула линзы \(1/f=2(n-1)/R\) сразу выдаёт фокус.

Внутри однородного шара \(|\Phi|\sim\gamma M/R\), в центре чуть больше (коэффициент \(3/2\)). С множителем 2 из ОТО

\[ n-1\sim\frac{3\gamma M}{Rc^2}. \]

Шар как «стеклянная линза»: \(1/f=2(n-1)/R\),

\[ f\sim\frac{R^2c^2}{6\gamma M}. \]

Числа. Гравитационный радиус Солнца \(2\gamma M_\odot/c^2=3\) км, значит \(\gamma M_\odot/c^2=1{,}5\) км. Для галактики \(\gamma M/c^2=3\cdot10^{11}\cdot1{,}5\) км \(=4{,}5\cdot10^{11}\) км. \(R=2\cdot10^4\) пк \(\approx6\cdot10^{17}\) км.

\[ f\sim\frac{(6\cdot10^{17})^2}{6\cdot4{,}5\cdot10^{11}}\ \text{км}\sim10^{23}\ \text{км}\sim10^9\ \text{пк}. \]

Гигапарсек — космологический масштаб: такая «линза» фокусирует квазары с другого конца видимой Вселенной, не звёзды соседней галактики.

В слабом поле свет идёт так, будто пространство заполнено средой с показателем \(n=1-2\Phi/c^2\). У однородного шара \(|\Phi|\sim\gamma M/R\), с множителем 2 из ОТО и коэффициентом \(3/2\) в центре получаем \(n-1\sim3\gamma M/(Rc^2)\). Шар как очень слабая стеклянная линза: \(1/f=2(n-1)/R\), откуда \(f\sim R^2 c^2/(6\gamma M)\). Для точечной массы фокуса нет — угол отклонения \(\propto1/b\), разные лучи собираются в разных местах. Однородность как раз и делает «настоящую» линзу.

Числа. Гравитационный радиус Солнца 3 км, \(\gamma M_\odot/c^2=1{,}5\) км. Галактика \(M=3\cdot10^{11}M_\odot\) даёт \(\gamma M/c^2=4{,}5\cdot10^{11}\) км. Радиус \(R=2\cdot10^4\) пк \(\approx6\cdot10^{17}\) км, и \(f\sim10^{23}\) км \(\sim10^9\) пк. Гигапарсек — космологический масштаб: такая линза фокусирует квазары с другого конца видимой Вселенной, не звёзды соседней галактики. Параксиальный проход даёт \(\alpha\sim(4\gamma M/c^2 R^2)b\) и \(f=c^2 R^2/(4\gamma M)\) — шестёрка против четвёрки в оценке не важна.

Проверка. Параксиальный проход луча через шар даёт угол отклонения \(\alpha\sim(4\gamma M/c^2R^2)b\), откуда \(f=c^2R^2/(4\gamma M)\) — тот же порядок, шестёрка против четвёрки не важна в оценке. Для точечной массы фокуса нет (угол \(\propto1/b\)), однородность как раз и делает линзу «настоящей». Размерность: \(c^2/\gamma\) — кг/м, \(R^2/M\) добирает метры.
Ответ\(f\sim R^2c^2/(6\gamma M)\sim10^9\) пк.
Следующая задача 14.1.1 →