Савченко · Глава 14. Специальная теория относительности · § 14.3. Преобразование электрического и магнитного полей

Савченко, задача 14.3.28

Задача 14.3.28конденсатор на нити и «эфирный ветер»
Условие

Заряженный конденсатор, подвешенный на нити, казалось бы, не может вместе с нитью и подвесом двигаться поступательно, если угол \(\alpha\) не прямой, так как магнитная сила взаимодействия двух совместно движущихся зарядов создаёт вращательный момент. Этот момент можно было бы обнаружить, если считать, что конденсатор вместе с Землёй движется со скоростью \(\beta c\). Так ли это?

α момент «магнитных» сил компенсируется анизотропией массы
К задаче 14.3.28. Кажущийся момент есть, но ускорения пластин смотрят по нормали — конденсатор не поворачивается.
▶Посмотреть решениеСкрыть решение
Решение
Идея Магнитные силы действительно дают касательные составляющие. Но сила и ускорение у релятивистской частицы не параллельны: продольная масса \(\gamma^3 m\), поперечная \(\gamma m\). Ускорения пластин оказываются строго навстречу по нормали — вращения нет.

Пусть пластины несут заряды \(\pm Q\), поле внутри \(E\), конденсатор наклонён на угол \(\alpha\) к скорости «эфирного ветра» \(\beta c\). Сила на первую пластину в движущейся системе имеет составляющие (книга):

\[ F_\parallel=QE\cos\alpha,\qquad F_\perp=QE\sin\alpha(1-\beta^2). \]

Поперечная сила уменьшена множителем \(1-\beta^2\): магнитное притяжение/отталкивание движущихся зарядов подправляет электрическое.

Ускорение связано с силой через тензор массы: \(a_\parallel=F_\parallel/(\gamma^3 M)\), \(a_\perp=F_\perp/(\gamma M)\). Подставляя, получаем

\[ a_\parallel=k\cos\alpha,\qquad a_\perp=k\sin\alpha,\qquad k=\frac{QE}{M}\sqrt{1-\beta^2}, \]

то есть \(\vec a\) направлено по нормали к пластинам, как и в покое. Вторая пластина ускоряется противоположно. Конденсатор не поворачивается, нить не отклоняется. «Эфирный ветер» Земли таким опытом не поймать.

Ответ: нет, вращательного момента, который можно было бы измерить поворотом, нет.

Кажущийся момент Trouton–Noble: магнитные силы движущихся зарядов дают касательную составляющую \(F_\perp=QE\sin\alpha(1-\beta^2)\). При \(\beta=0{,}6\) множитель \(1-\beta^2=0{,}64\), поперечная сила ослаблена на треть. Но ускорение не параллельно силе: продольная масса \(\gamma^3 M\), поперечная \(\gamma M\). После деления \(a_\parallel=F_\parallel/(\gamma^3 M)\) и \(a_\perp=F_\perp/(\gamma M)\) получаем \(\vec a\) строго по нормали к пластинам. Конденсатор не поворачивается.

При \(\beta=0\) остаётся обычное электростатическое притяжение вдоль нормали. При \(\alpha=0\) или \(\pi/2\) «косого» момента и так нет. Орбитальная скорость Земли \(\beta\sim10^{-4}\), эффект \(10^{-8}\) — невидимый, но принципиальный: «эфирный ветер» таким опытом не поймать. Инвариантность силы как факта ускорения (а не как тройки компонент) — тот же урок, что в 14.3.6в.

Проверка. При \(\beta=0\) \(F_\perp=QE\sin\alpha\), \(a\) по нормали — обычный конденсатор. При \(\alpha=0\) или \(\pi/2\) и так нет «косого» момента. Тот же механизм спасает от парадокса Trouton–Noble (1903): заряженный конденсатор на Земле не поворачивается, хотя «должен» чувствовать орбитальное движение.
ОтветНет. Ускорения пластин направлены по нормали и компенсируются; конденсатор не поворачивается.
Следующая задача 14.4.1 →