Брусок у стенки кюветы

За счёт сил поверхностного натяжения вода в зазоре между стенкой кюветы и бруском поднимается на высоту \(h\) (см. рис. 2.76), которая определяется из условия: \(\rho ghld = 2\sigma l\), где \(\rho\) — плотность воды. Отсюда \(h = \dfrac{2\sigma}{\rho gd}\).

Давление в зазоре на высоте \(x\) над поверхностью воды равно \(p_{\text{атм}} - \rho gx\), а в воздухе справа от бруска на той же высоте — атмосферному давлению \(p_{\text{атм}}\). Поэтому на малую часть бруска, находящуюся между высотами \(x\) и \(x + \Delta x\), действует направленная к стенке кюветы сила \(\Delta F = \rho gx\cdot l\Delta x = \rho gl\Delta(x^2/2)\). Отсюда полная сила, действующая на брусок, направлена к стенке кюветы и по величине равна \[F = \dfrac{\rho glh^2}{2} = \dfrac{2\sigma^2l}{\rho gd^2}.\]