Нагревание электролита

Из приведённой в условии задачи зависимости \(I(t)\) следует, что при \(t \gg 1/f\) в течение времени \(t/2\) через кювету течёт некоторый постоянный ток \(I_0\), а в течение остального времени ток в цепи отсутствует. В соответствии с законом электролиза Фарадея, за время \(t/2\) на электродах выделяется масса меди \[m = \dfrac{A}{ZF}\cdot\dfrac{I_0t}{2},\] где \(F\) — постоянная Фарадея, \(Z = 2\) — валентность меди. В соответствии с законом Джоуля — Ленца, за это же время в электролите выделяется количество теплоты \[\Delta Q = I_0^2\cdot\rho\dfrac{L}{bh}\cdot\dfrac{t}{2}.\] Так как это тепло полностью идёт на нагревание электролита, то, на основании уравнения теплового баланса, можно записать: \(\Delta Q = C\Delta T\), где \(\Delta T\) — искомое изменение температуры электролита. Решая полученные уравнения, найдём, что температура электролита за время \(t \gg 1/f\) возрастёт на величину \[\Delta T = \dfrac{\Delta Q}{C} = \dfrac{\rho LtI_0^2}{2bhC} = \dfrac{2m^2Z^2F^2\rho L}{A^2bhCt}.\]