Электромагнитная фольга
Две закреплённые полоски хорошо проводящей фольги подключены с одного конца к источнику с внутренним сопротивлением \(r\), а с другого конца — к универсальным клеммам (см. рисунок). Если между клеммами ничего не подключено, то полоски взаимодействуют с силой \(F_1\), а если замкнуть клеммы накоротко, то — с силой \(F_2\).

С какой силой \(F_3\) будут взаимодействовать полоски, если к клеммам подключить резистор сопротивлением \(R\)?
При каком сопротивлении \(R\) эта сила будет нулевой?
▶ПодсказкаСкрыть: подсказка
ПодсказкаЭлектростатическое притяжение пропорционально квадрату напряжения между полосками, а магнитное отталкивание — квадрату силы тока; найдите оба коэффициента из двух известных случаев.
▶ОтветСкрыть: ответ
Ответ1) \(F_3 = \dfrac{R^2F_1 - r^2F_2}{(R + r)^2}\); 2) \(R = r\sqrt{\dfrac{F_2}{F_1}}\).
▶РешениеСкрыть: решение
РешениеЕсли к клеммам ничего не подключено, то тока в цепи нет и полоски притягиваются за счёт электростатической силы, прямо пропорциональной их зарядам, которые сами пропорциональны приложенному напряжению, так как полоски могут рассматриваться как обкладки конденсатора. Пусть \(\mathcal{E}\) — ЭДС источника, а \(a\) — некоторый коэффициент, тогда можно записать уравнение \[F_1 = a\mathcal{E}^2. \tag{1}\] Если клеммы замкнуты накоротко, то заряды не накапливаются и полоски отталкиваются за счёт магнитной силы, прямо пропорциональной текущим по ним токам, которые определяются законом Ома. Таким образом, используя некоторый коэффициент \(b\), можно записать уравнение \[F_2 = b\left(\dfrac{\mathcal{E}}{r}\right)^2. \tag{2}\] Если к клеммам подключен резистор, то наблюдаются и электростатическое, и магнитное взаимодействия. Согласно закону Ома сила тока \(I\) в цепи и напряжение \(U\) между полосками имеют соответственно вид \[I = \dfrac{\mathcal{E}}{r + R},\qquad U = RI = \dfrac{R\mathcal{E}}{r + R}. \tag{3}\] Используя те же коэффициенты \(a\) и \(b\) и считая силу притяжения положительной, можно записать уравнение \[F_3 = aU^2 - bI^2,\] откуда после подстановки выражений для \(U\) и \(I\) из формул для \(I\) и \(U\) и значений коэффициентов \(a\) и \(b\) из уравнений для \(F_1\) и \(F_2\) находим искомую силу: \[F_3 = \dfrac{F_1}{\mathcal{E}^2}\cdot\left(\dfrac{R\mathcal{E}}{r + R}\right)^2 - \dfrac{F_2r^2}{\mathcal{E}^2}\cdot\left(\dfrac{\mathcal{E}}{r + R}\right)^2 = \dfrac{R^2F_1 - r^2F_2}{(R + r)^2}. \tag{4}\]
Чтобы ответить на второй вопрос задачи, приравняем выражение для \(F_3\) к нулю, откуда найдём искомое сопротивление, при котором электрическое и магнитное взаимодействия компенсируются: \[R = r\sqrt{\dfrac{F_2}{F_1}}.\]Примечание. Полезно взять за правило проверять на частные случаи каждый общий ответ. В данном случае в формулу для \(F_3\) можно подставить \(R \to \infty\) и \(R = 0\) и получить соответственно \(F_1\) и \(-F_2\), что соответствует ожиданиям.
Прочитали решение — спросите себя, как можно было до этого додуматься. А через день-два решите задачу заново, не подглядывая.
Похожие задачи
- Задача 11.2.13 Савченко, №11.2.13
- Задача 11.2.19 Савченко, №11.2.19
- Задача 11.2.20 Савченко, №11.2.20
- Крутильный маятник у соленоида Белорусская 1999/00, заключительный этап, 11 кл.
- Кольцо внутри вращающегося цилиндра Белорусская 2001/02, заключительный этап, 10 кл.
- Рамка около провода с током Росатом 2018/19, заключительный этап, 11 кл.