Колебательный контур и частота источника

В колебательном контуре источником тока возбуждаются вынужденные колебания. Частота этих колебаний равна частоте источника \(\nu\). Амплитуда же зависит от соотношения между внешней частотой и частотой собственных электромагнитных колебаний \(\nu_0 = \dfrac{1}{2\pi\sqrt{LC}}\). По мере увеличения внешней частоты от нуля до \(\nu_0\) амплитуда растёт. Она достигает максимума при резонансе, когда \(\nu = \nu_0\). После этого амплитуда начинает убывать.

В данном случае ученик меняет не внешнюю частоту, а частоту собственных электромагнитных колебаний. При плавном увеличении ёмкости контура от минимального значения \(C_{\min}\) до максимального \(C_{\max}\) частота уменьшается от \(\nu_{0,\max} = \dfrac{1}{2\pi\sqrt{LC_{\min}}}\) до \(\nu_{0,\min} = \dfrac{1}{2\pi\sqrt{LC_{\max}}}\).

Из того факта, что амплитуда всё время увеличивалась, можем сделать вывод, что частота \(\nu_0\) всё время приближалась к частоте источника тока, при этом \(\nu < \nu_{0,\min}\).