Пластина в конденсаторе

По условию \(Q = \dfrac{\varepsilon_0 S\mathcal{E}}{3L}\) (\(S\) — площадь обкладок конденсатора), поле создается всеми зарядами, разность потенциалов между обкладками конденсатора всегда равна \(\mathcal{E}\) и суммарный заряд обкладок конденсатора всегда равен нулю. Заряд правой обкладки конденсатора после внесения пластины равен \(q_1 = \dfrac{7Q}{6}\). Воспользовавшись тем, что напряженность поля в пластине равна нулю, находим заряды латунного и медного листов: \(Q_1 = \dfrac{5Q}{3}\), \(Q_2 = -\dfrac{2Q}{3}\). Заряд правой обкладки конденсатора после перемещения медного листа в положении \(AB\) равен \(q_2 = \dfrac{25Q}{18}\). Сила, которую необходимо приложить к медному листу, \[F = \left|\dfrac{Q_2(2q_2 - Q_1)}{2\varepsilon_0 S}\right| = \dfrac{10}{81}\,\dfrac{Q\mathcal{E}}{L}.\]