Испарение льда
Зимой в Якутии очень холодно. Какова молярная теплота испарения льда \(L_0\) при температуре \(T_0 = -50^\circ\)С? Известны следующие справочные данные: средняя молярная теплоёмкость льда \(c_1 = 35\) Дж/(моль\(\cdot\)К), средняя молярная теплоёмкость воды \(c_2 = 75{,}6\) Дж/(моль\(\cdot\)К), молярная теплота плавления льда \(L_1 = 6\) кДж/моль при температуре \(T_1 = 0^\circ\)С, молярная теплота испарения воды \(L_2 = 41\) кДж/моль при температуре \(T_2 = 100^\circ\)С. Все процессы рассматриваются при нормальном атмосферном давлении.
▶ПодсказкаСкрыть: подсказка
ПодсказкаСкрытая теплота испарения — это изменение внутренней энергии плюс работа \(\nu RT\) образовавшегося пара; внутренняя энергия — функция состояния, поэтому годится любая цепочка переходов лёд \(\to\) пар.
▶ОтветСкрыть: ответ
Ответ\(L_0 = c_1(T_1 - T_0) + L_1 + c_2(T_2 - T_1) + L_2 - 4R(T_2 - T_0) = 51\) кДж/моль.
▶РешениеСкрыть: решение
РешениеНапомним, что скрытой теплотой фазового перехода называется изменение внутренней энергии (без учёта работы) при фазовом переходе. Скрытую теплоту плавления и кристаллизации можно считать равной обычной, так как из-за малого различия плотностей твёрдой и жидкой фаз (и потому малого изменения объёма) можно пренебречь работой по сравнению с изменением внутренней энергии. В процессе испарения плотность и объём вещества изменяются значительно, поэтому пренебрегать работой уже нельзя, но для упрощения её расчёта можно пренебречь объёмом плотной (твёрдой или жидкой) фазы по сравнению с объёмом получившегося газа.
Обозначим через \(\nu\) количество воды и запишем первое начало термодинамики для процессов испарения льда и воды: \[\nu L_0 = U_{\text{пар},T_0} - U_{\text{лёд},T_0} + \nu RT_0,\] \[\nu L_2 = U_{\text{пар},T_2} - U_{\text{вода},T_2} + \nu RT_2.\] Внутренняя энергия является функцией состояния, поэтому можно записать цепочку преобразований: \[\begin{gather*} U_{\text{пар},T_0} - U_{\text{лёд},T_0} = (U_{\text{лёд},T_1} - U_{\text{лёд},T_0}) + (U_{\text{вода},T_1} - U_{\text{лёд},T_1}) + \\ + (U_{\text{вода},T_2} - U_{\text{вода},T_1}) + (U_{\text{пар},T_2} - U_{\text{вода},T_2}) + (U_{\text{пар},T_0} - U_{\text{пар},T_2}) = \\ = \nu c_1(T_1 - T_0) + \nu L_1 + \nu c_2(T_2 - T_1) + (\nu L_2 - \nu RT_2) + \nu C_V(T_0 - T_2), \end{gather*}\] где \(C_V = 3R\) — молярная теплоёмкость водяного пара при постоянном объёме, а выражение в предпоследней паре скобок получено из второго уравнения.
После подстановки этой суммы в первое уравнение, сокращения на \(\nu\) и упрощения находим искомую величину: \[L_0 = c_1(T_1 - T_0) + L_1 + c_2(T_2 - T_1) + L_2 - 4R(T_2 - T_0) = 51\text{ кДж/моль}.\]
Прочитали решение — спросите себя, как можно было до этого додуматься. А через день-два решите задачу заново, не подглядывая.
Похожие задачи
- Шипение кирпича под дождем МОШ 1960/1986, заключительный этап, 8-11 кл.
- Кипение на границе жидкостей Всесоюзная 1972/73, заключительный этап, 11 кл.
- Скороварка «Туймаада» 1998/99, заключительный этап, 11 кл.
- Мокрые дрова МОШ 2001/02, заключительный этап, 8 кл.
- Кипящая вода и лёд МОШ 2007/08, заключительный этап, 9 кл.
- Иван-дурак и чудо-металл МОШ 2010/11, отборочный этап, 8 кл.